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diff --git a/tde-i18n-pt_BR/docs/kdeedu/kstars/blackbody.docbook b/tde-i18n-pt_BR/docs/kdeedu/kstars/blackbody.docbook deleted file mode 100644 index 9fba273824d..00000000000 --- a/tde-i18n-pt_BR/docs/kdeedu/kstars/blackbody.docbook +++ /dev/null @@ -1,124 +0,0 @@ -<sect1 id="ai-blackbody"> - -<sect1info> - -<author -><firstname ->Jasem</firstname -> <surname ->Mutlaq</surname -> <affiliation -><address> -</address -></affiliation> -</author> -</sect1info> - -<title ->Radiação de Corpos Negros</title> -<indexterm -><primary ->Radiação de Corpos Negros</primary> -<seealso ->Cores e Temperaturas das estrelas</seealso> -</indexterm> - -<para ->Um <firstterm ->Corpo Negro</firstterm -> se refere a um conceito idealizado de um objeto que emite <firstterm ->radiação térmica</firstterm -> perfeitamente. Como emissão e absorção de luz são processos inversos, um emissor perfeito de luz também precisa ser um absorvedor perfeito de luz. Desta forma, na temperatura ambiente, tal objeto seria perfeitamente negro. Daí o termo <emphasis ->Corpo Negro</emphasis ->. No entando, se esquentar a uma alta temperatura, o corpo negro começará a brilhar com <firstterm -> radiação térmica</firstterm ->. </para> - -<para ->De fato, todos os objetos emitem radiação térmica ( se suas temperaturas estiverem acima do Zero Absoluto, ou -273,15 graus Celsius), mas nenhum objeto é realmente um perfeito emissor; na verdade eles são melhores em emitir/absorver alguns comprimentos de onda luminosa do que outros. Essas eficiências irregulares tornam difícil o estudo da interação da luz, calor e matéria usando objetos normais. </para> - -<para ->Por sorte, é possível construir um Corpo Negro quase perfeito. Construa uma caixa de um material condutor térmico, como metal. A caixa deve ser completamente fechada por todos os lados, de forma que o interior forme uma cavidade que não receba luz das proximidades. Então, faça um pequeno furo em algum lugar da caixa. A luz vinda deste buraco será quase igual a luz de um Corpo Negro ideal, para a temperatura do ar dentro da caixa. </para> - -<para ->No início do século 20, os cientistas Lord Rayleigh, Wilhelm Wein, e Max Planck (entre outros) estudaram a radiação de Corpos Negros usando este tipo de dispositivo. Após muito trabalho, Planck foi capaz de descrever perfeitamente a intensidade da luz emitida por um Corpo Negro como uma função do comprimento de onda. Além disso, ele foi capaz de descrever como este espectro mudaria com a temperatura. O trabalho de Planck sobre radiação de Corpos Negros é uma das áreas da física que levou até a fundação da maravilhosa ciência da Mecânica Quântica, mas isto está infelizmente além do escopo deste artigo. </para> - -<para ->O que Planck e os outros descobriram foi que quando a temperatura de um Corpo Negro aumenta, a quantidade total de luz emitida por segunda aumenta, e o comprimento de onda do pico do espectro muda para cores mais azuis (veja a figura 1). </para> - -<para> -<mediaobject> -<imageobject> -<imagedata fileref="blackbody.png" format="PNG"/> -</imageobject> -<caption -><para -><phrase ->Figura 1</phrase -></para -></caption> -</mediaobject> -</para> - -<para ->Por exemplo, uma barra de ferro torna-se vermelhor/laranja quando aquecida a uma alta temperatura e sua cor progressivamente desloca-se para azul e branco, quando for aquecida mais. </para> - -<para ->Em 1893, o físico alemão Wilhelm Wein quantificou a relação entre temperatura de Corpos Negros e o comprimento de onda do pico do espectro através da seguinte equação: </para> - -<para> -<mediaobject> -<imageobject> -<imagedata fileref="lambda_max.png" format="PNG"/> -</imageobject> -</mediaobject> -</para> - -<para ->onde T é a temperatura em Kelvin. A lei de Wein (conhecida também como lei do deslocamento de Wein) pode ser colocada em palavras como "O comprimento de onda da emissão máxima de um Corpo Negro é inversamente proporcional a sua temperatura". Isto faz sentido; menores comprimentos de onda (maior freqüência) luminosa corresponde a fótons mais energizados, o que você esperaria de um objeto mais quente. </para> - -<para ->Por exemplo, o sol possui uma temperatura média de 5800 K, logo seu comprimento de onda de emissão máxima é fornecido por: <mediaobject -> <imageobject> -<imagedata fileref="lambda_ex.png" format="PNG"/> -</imageobject> -</mediaobject> -</para> - -<para ->Este comprimento de onda cai na região verde do espectro de luz visível, mas o Sol continuamente irradia fótons ao mesmo tempo maiores e menores que lambda(max) e o olho humano percebe a cor do Sol como branco/amarelo. </para> - -<para ->Em 1879, o físico austríaco Stephan Josef Stefan mostrou que a luminosidade de um Corpo Negro (L) é proporcional a quarta potência de sua temperatura (T). </para> - -<para> -<mediaobject> -<imageobject> -<imagedata fileref="luminosity.png" format="PNG"/> -</imageobject> -</mediaobject> -</para> - -<para ->Onde A é área da superfície, alpha é uma constante de proporcionalidade, e T é a temperatura em Kelvin. Significa que, se nós dobrarmos a temperatura (1000 K para 2000 K por exemplo) então a energia total irradiada por um Corpo Negro aumenta por um fator de 2^4 ou 16. </para> - -<para ->Cinco anos depois, o físico austríaco Ludwig Boltzman derivou a mesma equação e agora é conhecida como a lei de Stephan-Boltzman. Se nós assumirmos uma estrela esférica com raio R, então a luminosidade de tal estrela é </para> - -<para> -<mediaobject> -<imageobject> -<imagedata fileref="luminosity_ex.png" format="PNG"/> -</imageobject> -</mediaobject> -</para> - -<para ->onde R é o raio da estrela em cm, e alpha é a constante de Stephan-Boltzman , que tem o valor de: <mediaobject -> <imageobject> -<imagedata fileref="alpha.png" format="PNG"/> -</imageobject> -</mediaobject> -</para> - -</sect1> |